為了獲得渦輪葉片熱障涂層隔熱效果和溫度分度分布規(guī)律，以帶有內(nèi)部冷卻結(jié)構(gòu)的某型燃機(jī)高壓渦輪動(dòng)葉為基礎(chǔ)模型，通過氣熱耦合的方法對(duì)有/無熱障涂層保護(hù)下的高壓渦輪動(dòng)葉的冷卻效果進(jìn)行了數(shù)值計(jì)算，并通過改變熱障涂層的厚度研究了熱障涂層對(duì)葉片換熱的影響規(guī)律。研究發(fā)現(xiàn)：涂有熱障涂層后，葉片溫度下降明顯，越靠近前緣溫度降低幅度越大，壓力側(cè)與吸力側(cè)相比溫度降幅更大；厚度為0.05～0.2 mm 的熱障涂層可使葉片金屬表面平均溫度降低21～49 ℃；隨著涂層厚度等增加，葉片金屬內(nèi)部的溫度分布將更加均勻。

在燃?xì)廨啓C(jī)的發(fā)展過程中，為了提高發(fā)動(dòng)機(jī)的功率和熱效率，渦輪入口溫度也在不斷提高。渦輪葉片承受高溫燃?xì)鉀_擊，在渦輪進(jìn)口溫度不斷提高的情況下，僅依靠空氣冷卻已經(jīng)不能滿足要求。熱障涂層作為提高材料耐高溫和耐腐蝕性能的有效手段，得到了越來越多的應(yīng)用。

熱障涂層一般采用等離子火焰噴涂或者電子束沉積等方法黏附在葉片表面，具有熔點(diǎn)高和抗熱沖擊的特性，可以提高渦輪葉片抗氧化和抗熱腐蝕的能力，降低葉片溫度，延長(zhǎng)葉片的工作壽命。Alizadeh 等通過氣熱耦合數(shù)值模擬的方法，對(duì)0.2 mm 熱障涂層的隔熱效果進(jìn)行研究，結(jié)果表明，葉片的最高溫度降低了19 K，平均溫度降低了34 K。Prapamonthon 等研究了湍流強(qiáng)度對(duì)熱障涂層葉片的冷卻效率的影響，結(jié)果表明，熱障涂層可使葉片表面的綜合冷卻效率提升16%～20%，葉片尾緣處提升8%。朱健等從熱力學(xué)角度對(duì)帶涂層葉片建立了一維穩(wěn)態(tài)模型，從理論上分析和計(jì)算熱障涂層的隔熱效果。石黎等對(duì)帶有的熱障涂層的C3X 進(jìn)行數(shù)值研究，0.3 mm 陶瓷層可使葉片表面溫度降低72.6 K，綜合冷卻效率增加6.5%，熱障涂層對(duì)葉片表面冷卻效率的分布規(guī)律無影響。周鴻儒等對(duì)帶有熱障涂層的渦輪葉片前緣進(jìn)行數(shù)值研究，結(jié)果表明，熱障涂層不僅可降低金屬葉片的工作溫度和葉片內(nèi)的溫度梯度，同時(shí)在一定程度上可抵抗進(jìn)口熱斑的熱沖擊。楊曉光等通過給定葉片內(nèi)、外表面的傳熱系數(shù)，計(jì)算了帶熱障涂層導(dǎo)向葉片的二維溫度場(chǎng)分布和應(yīng)力情況。王利平等對(duì)帶有復(fù)合冷卻結(jié)構(gòu)的渦輪導(dǎo)葉進(jìn)行三維氣熱耦合分析，研究了涂層厚度及氣體輻射對(duì)涂層溫度場(chǎng)影響。劉建華等針對(duì)帶有多層結(jié)構(gòu)熱障涂層的MarkⅡ型冷卻葉片，通過內(nèi)部設(shè)定換熱系數(shù)、外部氣熱耦合的方法對(duì)熱障涂層的隔熱效果進(jìn)行分析。

本文對(duì)帶熱障涂層葉片的換熱特性進(jìn)行研究，數(shù)值分析了熱障涂層對(duì)葉片冷卻及表面溫度分布的影響規(guī)律，研究工作對(duì)后續(xù)分析葉片涂層失效原因、葉片冷卻改進(jìn)設(shè)計(jì)有一定指導(dǎo)意義。

1、計(jì)算方法

1.1 計(jì)算模型

熱障涂層處在高溫燃?xì)馀c葉片合金基體表面之間，由金屬黏結(jié)層和隔熱陶瓷層構(gòu)成，其基本結(jié)構(gòu)如圖1 所示。在計(jì)算模型構(gòu)建時(shí)，忽略熱障涂層結(jié)構(gòu)中熱導(dǎo)率較高的黏結(jié)層，僅保留熱導(dǎo)率較低的隔熱陶瓷層。

圖1 渦輪葉片熱障涂層結(jié)構(gòu)示意

圖2為涂有熱障涂層后的葉片模型，葉片內(nèi)部含有多通道的回轉(zhuǎn)冷卻結(jié)構(gòu)，前緣開設(shè)2 排氣膜冷卻孔，尾緣為中間劈縫結(jié)構(gòu)，葉頂為H 型凹槽結(jié)構(gòu)，熱障涂層僅噴涂在葉身和下緣板表面。由于葉片伸根以下溫度較低，且不作為研究重點(diǎn)，為減少計(jì)算網(wǎng)格數(shù)量，在設(shè)置計(jì)算模型時(shí)，將伸根以下部分忽略，構(gòu)建出如圖3 所示的計(jì)算域模型。

圖2 帶涂層葉片模型

圖3 計(jì)算域模型

1.2 數(shù)值計(jì)算方法

渦輪冷卻動(dòng)葉的內(nèi)部幾何形狀較為復(fù)雜，很難采用結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格，而采用非結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格計(jì)算量又顯著增加，對(duì)此，本文采用多面體網(wǎng)格生成器，對(duì)葉片和氣體域進(jìn)行網(wǎng)格劃分，網(wǎng)格模型如圖4所示。

圖4 網(wǎng)格模型

在計(jì)算模型中，熱障涂層的厚度極小，不足葉片壁厚的1/10，為此本文采用薄體網(wǎng)格生成器，將熱障涂層劃分成3 層多邊形棱柱網(wǎng)格，其中薄體網(wǎng)格的層數(shù)已經(jīng)過無關(guān)性驗(yàn)證，薄體網(wǎng)格的層數(shù)對(duì)葉片溫度場(chǎng)幾乎無影響。

流體域采用雷諾平均納維-斯托克斯（Reynoldsaveraged Navier-Stokes equations，RANS) 湍流模型中的Realizable K-Epsilon Two-Layer 模型，該模型為全y+壁面的網(wǎng)格處理提供更大的靈活性，既可以很好地處理精細(xì)網(wǎng)格（即低雷諾數(shù)類型或低y+網(wǎng)格），又能夠以最精確的方式處理中間網(wǎng)格（即1＜y+＜30），可有效地平衡穩(wěn)定性、計(jì)算成本和精度。

1.3 邊界條件

燃?xì)膺M(jìn)口設(shè)置為總壓滯止進(jìn)口，冷卻空氣進(jìn)口為質(zhì)量流量進(jìn)口，出口設(shè)置為靜壓出口。燃?xì)馔ǖ纼?nèi)的涂層表面設(shè)定為流-固耦合面，涂層與葉片金屬表面設(shè)置固體交界，通道兩側(cè)設(shè)置為旋轉(zhuǎn)周期。冷氣與燃?xì)饩鶠槔硐霘怏w，氣體熱容和熱導(dǎo)率采用薩瑟蘭公式設(shè)定。相應(yīng)的計(jì)算邊界條件為：燃?xì)馔ǖ乐髁鬟M(jìn)口總壓為2.5 MPa，帶徑向溫度梯度的進(jìn)口溫度分布如圖5 所示，葉片內(nèi)冷通道冷氣進(jìn)口流量為45 g/s，總溫為540 ℃，出口壓力為0.9 MPa。葉片材料為鎳基單晶高溫合金，材料的熱導(dǎo)率隨溫度變化。就現(xiàn)有材料而言，熱障涂層一般采用穩(wěn)定的氧化釔氧化鋯（YSZ）材料或氧化鋯（ZrO2），其熱導(dǎo)率隨溫度變化很小，因此在計(jì)算中熱導(dǎo)率設(shè)為1.03 W/(m·K）。

圖5 燃?xì)膺M(jìn)口溫度分布

2 計(jì)算結(jié)果分析

2.1 葉片表面溫度

圖6和圖7分別為無涂層葉片表面溫度分布和不同涂層厚度下葉片金屬表面溫度分布。可以看出，隨著涂層厚度的不斷增加，葉片金屬表面溫度逐漸降低，不同厚度下葉片金屬表面的溫度分布規(guī)律基本一致，壓力面中部溫度較低，葉頂溫度較高。葉頂通常是整個(gè)葉片較難冷卻的位置，葉頂?shù)陌疾劾吆茈y被冷氣直接冷卻。在計(jì)算模型中，涂層只覆蓋在葉身表面，葉頂無涂層覆蓋，對(duì)于來自葉頂燃?xì)鈧?cè)的熱量沒有阻隔作用，因此葉頂處的高溫區(qū)一直存在。

圖6 無涂層葉片表面溫度分布

圖7 不同涂層厚度下葉片金屬表面溫度分布

圖8 為葉片金屬表面平均溫度隨厚度的變化曲線。可以看到，葉片金屬表面平均溫度隨涂層厚度的增加而降低。這是由于熱障涂層導(dǎo)熱系數(shù)低，在高溫燃?xì)馀c金屬葉片增加了導(dǎo)熱熱阻，有效降低了葉片金屬表面的溫度。涂層厚度為0.05 mm 時(shí)，葉身平均溫度降低21 ℃，而后隨著熱障涂層厚度的增加，葉片表面的溫度不斷降低；當(dāng)涂層厚度為0.20 mm 時(shí)，葉身平均溫度降低49 ℃。這與張志強(qiáng)等通過冷效試驗(yàn)測(cè)量的隔熱效果基本一致。

圖8 葉片表面平均溫度隨涂層厚度的變化

圖9為葉片截面表面溫度沿軸向弦長(zhǎng)的變化曲線。從圖9 中可以看出，在不同熱障涂層厚度下，溫度沿軸向弦長(zhǎng)變化趨勢(shì)基本一致，吸力面溫度明顯高于壓力面溫度。在軸向弦長(zhǎng)方向上，壓力面和吸力面溫度先降低后升高，尾緣區(qū)域有一定波動(dòng)，這是由于尾緣中間劈縫噴冷的結(jié)構(gòu)形式造成的。同時(shí)涂有熱障涂層的葉片溫度明顯下降，且吸力面溫度下降的幅度明顯大于壓力面。從前緣到尾緣溫降逐漸減小，越靠近葉片前緣處，溫度降低幅度越大。

圖9 葉片中截面表面溫度變化

葉片金屬溫度的均勻性影響著葉片的熱應(yīng)力水平，因此本文采用溫度的體均勻度指數(shù)來衡量固體葉片的溫度均勻程度。溫度的體均勻度指數(shù)：

式中：c 為每個(gè)單元體積，T-為溫度T 的體平均值， Tc為網(wǎng)格單元中的溫度值， Vc為網(wǎng)格單元體積。如果體溫度場(chǎng)均勻分布，則體均勻度指數(shù)為1。從圖10 中可以看出，噴涂熱障涂層后，葉片溫度均勻度明顯提高，當(dāng)涂層厚度為0.2 mm 時(shí)，葉片的溫度均勻度指數(shù)提高0.4%。

2.2 涂層表面溫度

涂層表面溫度變化情況如圖11 所示。從圖11可以看出，隨著涂層厚度的增加，熱障涂層的表面溫度不斷升高，這與葉片表面平均溫度變化趨勢(shì)正好相反。由于涂層厚度方向熱阻增大，涂層表面與葉片表面的溫差逐漸增大，表面累積的熱量更難向金屬葉片擴(kuò)散。當(dāng)涂層厚度為0.20 mm時(shí)，涂層內(nèi)外的溫差達(dá)到86 ℃。

2.3 葉片截面溫度

圖12為涂有熱障涂層和未涂熱障涂層葉片的前緣與尾緣截面溫度分布。表面涂有熱障涂層后，葉片的截面溫度明顯降低，溫度梯度有所緩解。這是因?yàn)橥坑袩嵴贤繉雍螅繉觾?nèi)熱流密度減小，同時(shí)由于熱障涂層材料具有較低的低導(dǎo)熱率，在熱障涂層固體內(nèi)部溫度變化非常劇烈。

圖12 前緣與尾緣固體截面的溫度分布

3 結(jié)論

本文建立了帶涂層高壓渦輪動(dòng)葉的冷卻效果計(jì)算模型，通過對(duì)葉片的氣熱耦合模擬，研究了熱障涂層的隔熱性能，主要結(jié)論如下： 1）隨著熱障涂層厚度的增加，葉片表面溫度逐漸降低。厚度0.05～0.2 mm 的熱障涂層可使葉片金屬表面平均溫度降低21～49 ℃。 2）敷設(shè)熱障涂層后，葉片吸力側(cè)溫降明顯高于壓力側(cè)，且從前緣到尾緣隔熱效果逐漸變差，熱障涂層對(duì)尾緣溫度影響最小。 3）隨著涂層厚度的增加，涂層表面溫度增加，葉片表面溫度減小，兩者溫差逐漸加大，當(dāng)涂層厚度為0.2 mm 時(shí)，涂層內(nèi)外的溫差達(dá)到86 ℃。

4）隨著涂層厚度的增加，葉片內(nèi)的溫度場(chǎng)變得更加均勻，溫度梯度也有所緩解，而在熱障涂層厚度方向上，溫度的變化則非常劇烈。