二極管是由 PN 結(jié)組成的，即 P 型半導(dǎo)體和 N 型半導(dǎo)體，因此 PN 結(jié)的特性導(dǎo)致了二極管的單向?qū)щ娞匦浴?PN 結(jié)如圖 1 所示。

圖 1 ：PN 結(jié)示意圖

在 P 型和 N 型半導(dǎo)體的交界面附近，由于 N 區(qū)的自由電子濃度大，于是帶負(fù)電荷的自由電子會(huì)由 N 區(qū)向電子濃度低的 P 區(qū)擴(kuò)散； 擴(kuò)散的結(jié)果使 PN 結(jié)中靠 P 區(qū)一側(cè)帶負(fù)電，靠 N 區(qū)一側(cè)帶正電，形成由 N 區(qū)指向 P 區(qū)的電場(chǎng)，即 PN 結(jié)內(nèi)電場(chǎng)。 內(nèi)電場(chǎng)將阻礙多數(shù)載流子的繼續(xù)擴(kuò)散，又稱為阻擋層。

PN 結(jié)詳解

二極管的單向?qū)щ娞匦杂猛竞軓V，到底是什么原因讓電子如此聽(tīng)話呢？ 它的微觀機(jī)理是什么呢？ 這里簡(jiǎn)單形象介紹一下。

假設(shè)有一塊 P 型半導(dǎo)體（用黃色代表空穴多）和一塊 N 型半導(dǎo)體（用綠色代表電子多），它們自然狀態(tài)下分別都是電中性的，即不帶電。 如圖 2 所示。

圖 2 ：P 型和 N 型半導(dǎo)體

把它們結(jié)合在一起，就形成 PN 結(jié)。 邊界處 N 型半導(dǎo)體的電子自然就會(huì)跑去 P 型區(qū)填補(bǔ)空穴，留下失去電子而顯正電的原子。 相應(yīng) P 型區(qū)邊界的原子由于得到電子而顯負(fù)電，于是就在邊界形成一個(gè)空間電荷區(qū)。 為什么叫“空間電荷區(qū)”？ 是因?yàn)檫@些電荷是微觀空間內(nèi)無(wú)法移動(dòng)的原子構(gòu)成的。

空間電荷區(qū)形成一個(gè)內(nèi)建電場(chǎng)，電場(chǎng)方向由 N 到 P，這個(gè)電場(chǎng)阻止了后面的電子繼續(xù)過(guò)來(lái)填補(bǔ)空穴，因?yàn)檫@時(shí) P 型區(qū)的負(fù)空間電荷是排斥電子的。 電子和空穴的結(jié)合會(huì)越來(lái)越慢，最后達(dá)到平衡，相當(dāng)于載流子耗盡了，所以空間電荷區(qū)也叫耗盡層。 這時(shí) PN 結(jié)整體還呈電中性，因?yàn)榭臻g電荷有正有負(fù)互相抵消。 如圖 3 所示。

圖 3 ：PN 結(jié)形成內(nèi)建電場(chǎng)

外加正向電壓，電場(chǎng)方向由正到負(fù)，與內(nèi)建電場(chǎng)相反，削弱了內(nèi)建電場(chǎng)，所以二極管容易導(dǎo)通。 綠色箭頭表示電子流動(dòng)方向，與電流定義的方向相反。 如圖 4 所示。

圖 4 ：正向?qū)顟B(tài)

外加反向電壓，電場(chǎng)方向與內(nèi)建電場(chǎng)相同，增強(qiáng)了內(nèi)建電場(chǎng)，所以二極管不容易導(dǎo)通。 如圖 5 所示。 當(dāng)然，不導(dǎo)通也不是絕對(duì)的，一般會(huì)有很小的漏電流。 隨著反向電壓如果繼續(xù)增大，可能造成二極管擊穿而急劇漏電。

圖 5 ：反向不導(dǎo)通狀態(tài)

圖 6 是二極管的電流電壓曲線供參考。

圖 6 ：二極管電流電壓曲線

圖 7 形象的展示了不同方向二極管為什么能導(dǎo)通和不能導(dǎo)通，方便理解。

圖 7 ：不同方向?qū)ㄐЧ煌?/p>

生活中單向?qū)ǖ睦右膊簧伲热绲罔F進(jìn)站口的單向閘機(jī)，也相當(dāng)于二極管的效果：正向?qū)ǎ聪虿粚?dǎo)通，如果硬要反向通過(guò)，可能就會(huì)因?yàn)樘罅Α胺聪驌舸逼茐拈l機(jī)了。

審核編輯：湯梓紅